При увеличении длительности импульса ta его гармонически ставляющие сдвигаются в область более низких частот. Для п дачи с минимальными искажениями плоской вершины импульса лучения минимального AU) частота /н.п усилителя должна стрем ся к нулю. !

В период применения дискретных электронных компонентов-нейные импульсные усилители создавались на основе усилителе' конденсаторной связью между каскадами. Определенные трудно

в обеспечении широкой пол

Вхвдг

0iK{+6,3B)

& Выход /

Рис. 2.54. Схема импульсного усилителя в интегральном исполнении

пропускания частот в та усилителях (обусловленные области низких частот налй ем межкаскадных конденс. ров связи, а в области высо; частот даже при иепользовг высокочастотных транзиетсг наличием паразитных емкое, монтажа), преодолевали ц< усложнения входящих в усилительных каскадов, буемая полоса пропуск* частот при импульсном сигв--достигалась введением в кас, ды дополнительных цепей н-коррекции, состоящих из peat

кочастотнои и высокочастотной ных элементов L и С.

На современном этапе преимущественного использования ипт ральной электроники импульсные усилители выполняют по усилителей постоянного тока (с непосредственной связью между к кадами). Разделительные конденсаторы служат лишь для связи вх. ной цепи усилителя с источником усиливаемых сигналов, хотя и связь часто осуществляется непосредственно. С учетом указанн. полоса пропускания интегрального импульсного усилителя на нается от частот, равных нулю, что обеспечивает почти без искажен передачу плоской вершины усиливаемого импульса. Требуемая ница диапазона по высокой частоте, необходимая для передачи: реднего и заднего фронтов, достигается технологическими метода обеспечивающими получение высокочастотных интегральных тр зисторов и ничтожно малых паразитных емкостей межкаскад> интегральных соединений. Импульсные усилители в интегральне исполнении реализуются на самые различные значения коэффициенту усиления по напряжению.

На рис. 2.54 показан пример интегрального исполнения дв) каскадного импульсного усилителя с противофазным (парафазны^ выходом (микросхема К2УИ183). Входной сигнал может подкЛ^ чаться либо непосредственно (вход 1) к усилителю, либо через денсатор Ср1 (вход 2). Для уменьшения спада вершины импулье создаваемого конденсатором с?р1 относительно малой емкости, увеличить емкость конденсатора связи путем подключения мел

одами 1 и 2 дополнительного навесного конденсатора. Коэффициент вХиления по напряжению микросхемы составляет около 10. Времена переднего и заднего фронтов выходного импульса составляют менее

0,1 мкс-

§ 2.10. ИЗБИРАТЕЛЬНЫЕ УСИЛИТЕЛИ

Избирательные усилители предназначены для уси-ления сигналов в некоторой узкой полосе частот. Их частотная ха-

рактеристика должна обеспечивать требуе-мое усиление в заданной полосе частот и достаточно крутой спад усиления вне этой полосы (рис. 2.55). Полоса пропускания избирательного усилителя 2А/ = /в - /н определяется на уровне KuJVl, где I(Um - коэффициент усиления при резонансной частоте f0. Отношение боковых частот для таких усилителей /В/Д, = 1,001 ~ 1,1. Селективность усилительных свойств оценивают добротностью

Q = f0/(2Af), (2.148)

4й

2№

Рис. 2.55. Амплитудно-частотная характеристика избирательных усилителей

величина которой может составлять десятки и сотни.

Частотная избирательность рассматриваемых усилителей создает высокую помехозащищенность систем, работающих на фиксированных частотах, что широко используется в устройствах автоматического управления и контроля. На способности выделения с помощью избирательных (узкополосных) усилителей фиксированных гармонических составляющих из широкого спектра частот входного сигнала основана работа ряда измерительных устройств промышленной электроники. Избирательные усилители широко распространены в радиоприемных и телевизионных устройствах, а также в многоканальных системах связи. Здесь они решают задачу настройки приемного устройства на фиксированную частоту принимаемой станции (канал связи), не пропуская сигналы других частот.

Избирательные усилители при частотах свыше десятков килогерц создают введением параллельного колебательного LC-контура в цепь нагрузки усилительных каскадов (резонансные усилители). Низкочастотные узкополосные усилители выполняют с обратными связями через частотно-зависимые С-цепи.

Пример построения усилительного каскада резонансного усили-теЛя показан на рис. 2.56, а. Его особенностью в сравнении с обычным каскадом (см. рис. 2.4) является наличие колебательного контура в коллекторной цепи транзистора. Связь с последующим усилительным каскадом подобного типа или нагрузкой может осуществляться ЧеРез разделительный конденсатор (как в приведенной схеме) или тРансформатор, первичная обмотка которого определяет индуктивность L колебательного контура.

Качественно характер зависимости коэффициента усиления к када от частоты вида рис. 2.55 объясняется зависимостью от част сопротивления, создаваемого колебательным контуром в коллектй

ной цепи транзистора. На резонансной частоте f0 =-zr сопб

тивление колебательного контура велико, в связи с чем коэффицие усиления максимален. При отклонении частоты влево или вправо

Рис. 2.56. Схема резонансного усилителя (а), его схемы замещения иа резонансной частоте (б, в) и частоте, близкой к резонансной (г)

резонансной сопротивление контура уменьшается ввиду увеличена шунтирующего действия соответственно его индуктивности или е кости. Это вызывает уменьшение коэффициента усиления каскад

Определим связь частотной характеристики с параметрами к лебательного контура и элементов каскада.

Если принять суммарное сопротивление потерь в элементах и С колебательного контура равным г, то на резонансной частоте ко лебательный контур в коллекторной цепи каскада может быть учте активным сопротивлением

R0 = Z2Jr, (2.149

где Zc = V~LJC - характеристическое сопротивление контура.

Сопротивления R0 и г определяют добротность используемог. контура:

QK = ZJr = R0/Zc. (2.150

Для выходной цепи каскада на резонансной частоте будет действительна схема замещения по переменному току, приведенная на рис. 2.56, б, где гК(Э) учитывает выходное сопротивление транзистора. Величина R3KB - R0 II гк(э) Rn (рис. 2.56, в) определяет эквивалент ное сопротивление выходной цепи каскада на резонансной частоте /0, а также эквивалентную добротность колебательного контура .1

Ск. в = /г. ,/2в. (2-151)-